nfs17（Nfs17怎么解锁任务里的车辆）
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文|啰嗦翔子
编辑|啰嗦翔子
溶胶凝胶法作为一种常见的化学合成方法，用于制备纳米颗粒、纳米薄膜和纳米纤维等各种高性能纳米材料（NFs）等。
nfs17
此外，溶胶凝胶法具有较高的可控性和灵活性。纳米材料的结构和形状可以通过溶胶的形成和凝胶的聚集准确控制，但NFS晶粒尺寸的无法控制已成为一个难以突破的水平。
然后，寻求控制和调整纳米纤维的有效方法（NFs）晶粒尺寸已成为纳米材料研究的热门话题。
因此，本研究的主要目标是利用溶胶凝胶法制备无机纳米纤维，并通过调整凝胶过程中的具体参数来增加纳米纤维（NFs）晶粒尺寸。
扫描电子显微镜（SEM）用于观察纳米纤维的技术（NFs）氧化锌中的形态和晶粒结构（ZnO）受溶液参数、静电纺丝工艺参数和热解参数的影响，纳米纤维的直径。
静电纺丝后NFS的SEM图像和平均纤维直径（AFD），然后我们用7.5 w% 基于PVA的PVA和2.5 w% Znac2(基于PVA计算)静电纺丝，平均直径为159 这些纤维不含珠状结构，而是表面光滑均匀。
基于结构和形态研究，我们发现试验编号为15、10、1、16和6生成的NFS性能最好，这些样品分别标记为A、B、C、D和E，Ghafari等人选择进一步的表征和分析，发现500°C优化了其试验的热解温度，纤维直径降低了50%。
随着ZnO NFs变小，比表面积增大，最适合传感应用。因此，在本研究中，我们选择了400个NF样品°C至600°在C的温度下热解2小时，以获得Zno NFs，然后我们将通过SEM研究Znoo NFS的形状和尺寸。
NFS最佳直径的SEM形式如上图所示。电子支持信息中包含其他测试（静电纺丝和热解纤维）的形式信息。随着热解温度的升高，NFS的形式变得粗糙，表明PVA已经完全分解并形成ZNO。
我们发现样品A的静电纺丝纤维通过600°C热解后，完全转化为Zno，显示最佳平均直径为119 nm，而样品B、C、D和E在600°C下的AFD分别是1333。、121、129和126 nm，纤维分布不均匀。
与不同温度下的纤维相比，样品A为600°C热解纤维是连续的，无珠状结构，NFS的物理化学性质取决于晶粒的大小，晶粒由各种晶体聚集而成。
在这项研究中，这些晶体聚集成颗粒，如上图所示，随着热解温度的增加，颗粒聚集增加，颗粒随着热解温度和时间的增加而增加。在这项工作中，我们使用Image-J软件分析FESEM图像，计算样品ANFS的晶粒尺寸，发现平均晶粒尺寸约为21 nm。
X射线衍射（XRD）该技术用于研究热解PVA/ZnAc2纳米结构的结构特性。静电纺丝产生的纳米纤维晶体结构差，峰值强度弱。
所有试验产生的静电纺丝纳米纤维都表现出类似的趋势，样品A纳米纤维(6000°XRD图谱显示在C热解后的400°C和480°与C下纤维相比，具有更好的峰值。
我们观察到，在较高的热解温度下，峰值变得更加尖锐，表明晶体状态具有强烈的方向性，而热解后的Zno纳米纤维表明明确的衍射峰值分别对应于（100）、（002）、（101）、(110)和(112)晶面分别为32.5°、35.20°、36.98°、57.45°和63.44°。
这些衍射峰确认了Zno的六角蒙脱石结构，具有高结晶性。从文章中我们可以知道，在350°获得ZNO的C下 NFS的非晶形态是500°C至600°在获得Zno热解后，C获得了Zno 蒙脱石结构的NFS。
我们发现没有其他杂质或晶相，这意味着PVA的有机成分在热解过程中被完全去除，其余的XRD图案(热解纤维)包含在ESI中 5.1中，我们对最佳尺寸的纳米纤维进行了Rietveld精修，并将结果包含在ESII中 5.2中。
Zno纳米纤维的平均晶粒尺寸根据德拜谢勒公式计算，考虑与(101)晶面对应的峰值。
D为平均晶粒尺寸，l为X射线波长，b为半峰宽，q为衍射角。
根据计算，我们发现样品的晶粒尺寸随着热解温度的增加而增加，Tahir等人观察到XRD的高强度峰值随着生长温度的增加而增加。
他们发现在500°在C沉积的薄膜中，ZnO具有多晶结构，首选(002)晶体表面，这是晶体表面的最高峰值，随着温度升至5000°C，晶体的结晶度从10.2开始 nm增加到60.2 nm。
Iwan等人观察到Zno的蒙脱石结构，其首选(002)晶面，发现热解温度从2000开始°C增加到600°C，Zno纳米颗粒的晶粒尺寸为9.5 mm增加到21.5 mm。
与400°C和480°与C相比，计算得到的600°C的平均晶体尺寸显示出良好的结晶性。随着温度的升高，结晶度会增加，最大结晶度观察到600°在C热解样品中。
这些结果表明，热解过程有助于去除PVA，从而改善Zno NFS的结晶度。这些结果与SEM观察一致，平均晶粒尺寸采用Williamson-Hall法通过公式(2)计算。
样品A的Zno显示在图中 NFs的W-负斜率表示Zno晶格中存在压应变，压应变可能是由晶格收缩引起的。
随着热解温度的升高，峰的半峰宽度（FWHM）减小，导致斜率减小，表明Zno晶格中的应变减小。ESI6.1中包含了剩余的W-H图案(热解纤维)。
在所有选定的样品类型中，两种方法都观察到了晶粒尺寸随热解温度升高而增大的趋势，W-因为它考虑了多个晶面，所以H方法更适用。
红外光谱由傅里叶改变（FTIR）用于确定静电纺丝纤维与热解后纤维的相互作用，下图显示PVA-ZnAc2 FTIR光谱NFS。
光谱在2900–3600 cm−位于3301的两个峰值显示在1区间内 cm−一个地方的带对应O–H键，2940 cm−1处的峰值归因于C-H键。类似地，1424、1098和838 cm−1.将带分配给PVAC–C和C–O基团。
样品热解后，所有分配给有机物和水分子的峰值消失，表明前NFS中的有机残留物分解，图中的红外光谱显示约476 cm−由于Zno样品的Zn-O振动，附近的振动带。
用于检查材料的透明度、带隙、吸收边缘和吸光度，我们采用紫外线-可见方法研究热解样品的光学性质。
在可见光区域发现样品的透明度为600°C热解样品的透射率为75%，480°50%、4000%的C样品°40%的样品为C。
随着温度的升高，透射率的增加表明在600°由于Zno纤维中的深层缺陷，C热解样品具有良好的结晶性，样品中观察到的低透射率可能是由于。
在较低的波长区附近，透明度降低，表明存在近371 对于nm的带间吸收边缘，我们使用Tauc模型来分析光学光谱。该模型描述了非晶半导体中的光吸收过程，用于直接跳跃(对于Zno ），Tauc定律可写如下：
其中，C是Tauc常数，hνEg是材料的光学带隙，是入射光子能量，α是吸收系数。
我们通过绘画（αhν）^2与hν线性拟合图，计算带间隙能量，样品A NFs在600°Tauc图在C热解时显示3.17 ev的能量间隙。
假设带隙测定误差为5%，则为3.37 本研究中样品AEV的值 NFS获得的值是一致的。但由于Zno纳米材料的量子限域效应和粒子尺寸的变化，能量间隙能量的差异也可以归因于。
对于纯Zno薄膜，由于样品中的缺陷、结构有序性和无序性，随着热解温度的增加，带间隙能量增加。
晶体尺寸在热解过程中的变化也会导致能量间隙的变化，表明光学带间隙能量也会随着热解温度的增加而增加，这意味着基于ZNO的纳米结构适用于气体传感、电致发光器件、太阳能电池等各种应用。
光致发光（PL）光谱用于在NFS中发现缺陷，上图显示静电纺丝和热解Zno PL光谱的NFS。
光谱包括紫外线（UV）随着可见区的发射，解卷积的PL光谱显示了样品中不同状态的缺陷。从上图可以看出，近带边缘（NBE）随着温度的升高，发射量增加，表明晶体性能有所提高。
由于电子自由激子复合，近带边区域的峰值主要对应于结构缺陷，本研究采用高斯函数拟合Zno样品的曲线。
上图描述了各种光发射的预期机制，ZnO NBE发射于385 nm左右的峰值对应于自由激子复合。410-415观察到间隙锌缺陷 nm处紫罗兰发射峰，晶格位置450-480 nm处的蓝色发射峰是由于锌间隙的扩散。
由于其形成能量低，氧空位是基于ZnNFS的常见缺陷，导致532 nm处的绿色发射，单电离氧空位或其它缺陷主要导致黄橙色发射。
扩展的发光谱覆盖了大部分白光波长，使Zno成为气体传感应用的有效材料，所有样品在620到640之间 nm范围内有红色发射峰，PL结果与之前报道的作者的结果一致。ESII中包含剩余的PL光谱(热解纤维) 10.1–10.4中。
热重分析（TGA）结果表明，PVA的完全分解有利于Zno\NFS的结构演变，热解温度的升高导致NFS的收缩和晶粒尺寸的增加，X射线衍射结果证实Zno具有六角形蒙脱石结构。
随着热解温度的增加，样品A的带隙能量在600°在C时，样品A的带隙能量最高，为3.17 eV，ZnO NFSPL光谱显示绿色、蓝色和橙红色发射和NBE发射。
随着热解温度的增加，NBE发射增加，说明晶粒尺寸增大，样品A的Znonfs更适合气体传感等功能应用。
【1】电纺制备氧化锌纳米纤维的结构和特性用于气体传感。
【2】《 电纺二氧化钛纳米纤维的功能化，Pt 催化应用中使用纳米颗粒和纳米线。
【3】催化、传感和光学应用与氧化锌纳米结构混合。
[4]纳米线电子和光电子设备。
[5]材料科学，材料电子学。
【6】脉冲激光沉积法制备的氧化锌层的结构、光学和电学性质。
